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Zutaten Für den Pesto Bärlauch waschen, putzen. Bärlauch, Mandeln, Pinienkerne und Olivenöl im Mixer pürieren. Parmesan unterrühren. Mit Salz und Pfeffer würzen. Fenchel grob mörsern. Hefe zerbröckeln und in 200 ml lauwarmem Wasser auflösen. Mit Mehl, 1 TL Salz, 1 Prise Zucker, Fenchel und Öl verkneten. Teig zugedeckt an einem warmen Ort ca. 60 Minuten ruhen lassen. Den Backofen auf 220 Grad (Umluft: 200 Grad) vorheizen. Bärlauch waschen, putzen, in Streifen schneiden. Pilze putzen, in Scheiben schneiden. Zwiebel abziehen, halbieren, in Streifen schneiden. Käse mit Crème fraîche und der Hälfte Bärlauch verrühren, salzen, pfeffern. Teig auf bemehlter Fläche auf Backblechgröße ausrollen, auf ein mit Backpapier belegtes Blech geben. Teig mit Käse- Mix bestreichen, mit Zwiebel und Pilzen belegen. Im Ofen 12–15 Minuten kross backen. Flammkuchen mit Pesto (ca. 6 TL) beträufeln, mit übrigem Bärlauch bestreuen und mit Schinken belegt servieren. Energie in kcal 935 / Portion Energie in kJ 3. 930 / Portion Kohlenhydrate 76g / Portion Als Amazon-Partner verdienen wir an qualifizierten Verkäufen
Zutaten für 2 ovale Dinkelflammkuchen: 2 Flammkuchenböden Dinkel 150 g Bärlauch (ohne Stiele) 50 g Pinienkerne, geröstet 40 g Olivenöl Salz und Pfeffer 6-8 Kirschtomaten, geviertelt 20 g getrocknete Tomaten, eingeweicht und in kleine Würfel geschnitten Champignons, in Scheiben geschnitten Zubereitung Veganer Flammkuchen mit Bärlauch-Pesto Den Bärlauch waschen, anschließend trockentupfen und in etwa 0, 5 cm breite Streifen schneiden. Die Pinienkerne rösten, abkühlen lassen und grob zerhacken. Für das Pesto etwa 120 g des Bärlauchs, 40 g Olivenöl, 35 g Pinienkerne, Salz und Pfeffer in einen Mixer geben und zu einer homogenen Masse verarbeiten. Eventuell erneut mit Salz und Pfeffer abschmecken. Den Backofen auf mindestens 250°C Ober- und Unterhitze vorheizen. Bei Verwendung eines Schamottesteins, diesen ebenfalls im Ofen vorheizen. Alternativ kann auch ein Backblech mit Backpapier (nicht das Trennpapier) verwendet werden. Den Flammkuchen am besten im unteren Bereich des Ofens backen, damit der Boden durch die Unterhitze schön knusprig wird.
Die Küchenmaschine ist dafür in Ordnung, es geht aber auch von Hand. Vom Wasser gebe ich etwa eine Tasse dazu. Im Zweifelsfall also eher weniger, damit der Teig nicht zu klebrig wird. Danach kommt der Teig nach auf einer bemehlte Oberfläche, wird noch einmal kurz und kräftig geknetet, bis er glatt und elastisch ist. In die Schüssel gebe ich etwas Öl, mache aus dem Teig eine Kugel mit glatter Oberfläche, lege ihn in die Schüssel und lasse das an einem warmen Ort etwa eine halbe Stunde gehen. Belag: Bunt und sparsam Danach kommt der spaßige Teil: Der Flammkuchen mit Schafskäse und Pesto wird gestaltet. Der Backofen wird auf Pizzastufe oder 220 Grad Umluft vorgeheizt, der wird Teig halbiert und ausgewellt. In einer Schüssel vermische ich Schmand, Crème fraîche, Salz und Pfeffer. Der Fest wird in Würfel geschnitten und dann zwischen den Händen zerkrümelt. Die kleinen Tomaten halbiere ich, der Rucola wird gewaschen und von den Stängeln gepflückt. Die Schmand-Mischung verteile ich je zur Hälfte auf eine Teigfläche, dann wird der Käse drüber gekrümelt und die halbierten Tomaten werden verteilt.
Streuen Sie nun noch den übrigen Bärlauch und die Pinienkerne über den fertigen Flammkuchen. Voilá. Mein Tipp: Probieren Sie auch einmal, die Tomaten und Champigons erst nach dem Backen frisch auf den Flammkuchen zu geben. Das Ergibt ein tolles frisches Gericht. Ich wünsche gutes Gelingen und Bon Appétit, Ihr Maître Flambée Weitere Rezepte
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simpel Schon probiert? Unsere Partner haben uns ihre besten Rezepte verraten. Jetzt nachmachen und genießen. Energy Balls mit Erdnussbutter Spaghetti alla Carbonara Schupfnudeln mit Sauerkraut und Speckwürfeln Nudelsalat mit Radieschen in Roséwein-Sud und Rucola Butterscotch-Zopfkuchen mit Pekannüssen Roulade vom Schweinefilet mit Bacon und Parmesan
Aufgabe Dichte von Gasen und Flüssigkeiten Schwierigkeitsgrad: leichte Aufgabe Schlage in einer Tabelle oder in einer Formelsammlung die Dichtewerte von Gasen und Flüssigkeiten nach. a) Erläutere, worin der Unterschied der Werte von Gasen und Flüssigkeiten besteht. b) Erkläre diesen Unterschied mit Hilfe des Teilchenmodells. Lösung einblenden Lösung verstecken Joachim Herz Stiftung Abb. 1 Gas im Teilchenmodell Die Dichte von Gasen ist bei Normalbedingungen (Druck auf Meereshöhe und \(0^\circ {\rm{C}}\)) deutlich d. h. ca. drei Größenordnungen kleiner als die von Flüssigkeiten. Als Beispiel nennen wir die Dichten von Wasser und Luft: \[{\rho _{{\rm{Wasser}}}} = 1, 0 \cdot {10^3}\frac{{{\rm{kg}}}}{{{{\rm{m}}^{\rm{3}}}}} = 1000\frac{{{\rm{kg}}}}{{{{\rm{m}}^{\rm{3}}}}}\;;\;{\rho _{{\rm{Luft}}}} = 1, 3\frac{{{\rm{kg}}}}{{{{\rm{m}}^{\rm{3}}}}}\] Abb. 2 Flüssigkeit im Teilchenmodell Mit Hilfe des Teilchenmodells kann man sich diesen Unterschied leicht erklären: Bei Gasen sind die Kräfte zwischen den Teilchen sehr gering bzw. vernachlässigbar.
Beliebteste Videos + Interaktive Übung Dichte von Gasen Inhalt Dichte in der Schule und der Lebenswelt Dichtebestimmung von Feststoffen Dichte von Flüssigkeiten und Gasen Typische Dichten auf, um und in der Erde Dichten von Stoffgemischen Dichte in der Schule und der Lebenswelt In den Klassenstufen 5 bis 8 wird zunächst die Dichte als Größe in Physik und Chemie eingeführt. In der 9. -13. Klasse erfährt man etwas über Abhängigkeit der Dichte von Temperatur und Druck und zur Bestimmung der Dichte von Flüssigkeiten und Gasen. Man kennt das Wort Dichte von dem Adjektiv dicht. In "dicht gepackt" ist es ein Ausdruck dafür, dass sich viel an einem kleinen Ort befindet. Die physikalische Dichte $\varrho$ gibt an, wie viel Masse $m$ in g oder kg in einem Volumen $V$ in cm³ oder m³ vorhanden ist. Die Dichte ist damit der Quotient aus Masse und Volumen eines Stoffes. $\varrho= \frac{m}{V}$ Um die Dichte einfacher vergleichen zu können, vereinheitlicht man den Volumenanteil der Dichte. So besitzt die Dichte zumeist nur wenige zusammengesetzte Einheiten: $[\varrho]=1 \frac{g}{cm^3}=1 \frac{g}{mL}= 1 \frac{kg}{L}=1000 \frac{kg}{m^3}$.
Dichtesensor für Flüssigkeiten DLO-M2 Dichtesensor für Flüssigkeiten Der Sensor misst die Dichte von Flüssigkeiten im laufenden Prozess – der Gang ins Labor ist nicht mehr nötig. Dank einem Messkanal in Sub-Millimetergrösse lassen sich Eigenschaften und Qualität einer Flüssigkeit auch auf engem Raum präzise überwachen. Anwendungsbeispiele: Bestimmung der Masse von Flüssigkeiten: Wird zusätzlich zur volumetrischen Durchflussmessung in Blenden, Turbinen oder Verdrängungsgeräten die Dichte erfasst, lässt sich daraus die Masse berechnen. Überwachung und Kontrolle der Qualität von Kraftstoffgemischen wie E10 oder Biodiesel. DLO-M2_ex Dichtesensor für Flüssigkeiten Für Produkt-Rundumsicht 360º – Auf das Bild klicken Der DLO-M2_ex Sensor für den Einsatz in explosionsgefährdeten Bereichen gemäss ATEX: II1G und IECEx: Zone 0 misst die Dichte von Flüssigkeiten in einem mikroelektromechanischen System (MEMS-System). Innerhalb des MEMS-Systems wird die Flüssigkeit zu einem omegaförmigen Mikrokanal geleitet, dem sogenannten Omega-Chip.
8 x 10 4 Phosphorsäure 75% H 3 PO 4 1580 15 2. 03 20 ¦ 20 ¦ 21 2 530 5 1. 6 x 10 5 Schwefelsäure 96% H 2 SO 4 1840 23 1. 42 20 ¦ 20 ¦ 20 2 400 5 1. 2 x 10 5 | Stoffdaten und Theorie Nutzungsbedingungen Impressum
Da für gilt, entspricht der durch die Luft ausgeübte Druck in Bodennähe rund einem Gewicht von je Quadratmeter beziehungsweise je Quadrat-Zentimeter. [2] Veranschaulichung der Größe des "normalen" Luftdrucks (1 bar). Bei Standardbedingungen, das heißt einem Luftdruck von und einer Temperatur von nimmt ein Mol eines beliebigen Gases ein Volumen von ein ( "Normalvolumen"). Da die Masse eines Gases in einem geschlossenen System gleich bleibt, bewirkt eine Veränderung des Gasvolumens neben einer Veränderung des Drucks auch eine Veränderung der Gasdichte. Es gilt: [3] Bei einem niedrigem Gasdruck nimmt das Volumen eines Gases zu, seine Dichte hingegen ab; in höheren Luftschichten ist daher die Luft "dünner". Für den Luftdruck gilt in Abhängigkeit von der Höhe die so genannte "barometrische Höhenformel": [4] Hierbei ist der Luftdruck auf Meereshöhe und eine so genannte "Skalenhöhe", die angibt, ab wie vielen Metern der Druck auf des ursprünglichen Werts abfällt. Auf der Erde ist. Die Höhe, bei welcher der Luftdruck bzw. die Luftdichte nur noch halb so groß ist, liegt damit etwa bei.
Reibungsfrei bedeutet in diesem Zusammenhang, dass die Viskosität η der Flüssigkeit keine Rolle spielen soll. Insofern handelt es sich hierbei also um eine Grenzwert-Abschätzung und eine theoretische Betrachtung. Die Druckdifferenz Δp ist in der Einheit Pa einzusetzen. 1 bar entspricht 10 5 Pa. Die Einheit der Dichte ρ ist kg/m 3. In der Realität ist die Strömungsgeschwindigkeit geringer als diejenige, welche nach oben stehender Formel berechnet wird. Und somit selbstverständlich auch der real austretende Volumenstrom bei einer vorgegebenen Druckdifferenz Δp. Diese "Reibungsverluste" hängen einerseits vom Betrag der Reynolds-Zahl ab, andererseits von der geometrischen Ausgestaltung der Düse selbst. Es liegt auf der Hand, dass zusätzliche Flüssigkeitsumlenkungen innerhalb der Einstoff-Druckdüse oder installierte Turbulenzkörper einen zusätzlichen Druckverlust verursachen. Derartige strömungstechnische Einbauten können natürlich dafür sorgen, dass der austretende Volumenstrom deutlich geringer ist als nach der reibungsfreien Theorie berechnet.
Die Theorie und die Berechnungen dazu sind durchaus kompliziert. Eine kurze zusammenfassende Erklärung ist im Artikel "Die Bestimmung der Sättigungsvolumina von Flüssigkeit und Dampf in der kritischen Region von reinen Stoffen" dieses Bloggs vom 30. Oktober 2014 gegeben (mit Rechenergebnissen für verschiedene Stoffe im Vergleich zur Datenbank "nist webbook"). Da auf der Grundlage der zu kritischen Phänomenen durchgeführten Untersuchungen Näherungen zur Bestimmung der Volumina von Flüssigkeit und Dampf in Abhängigkeit von der Temperatur und des Drucks bestehen, können nun auch die sogen. Realgasfaktoren Z = pv/RT eines Stoffes als Temperaturfunktionen im Sättigungszustand als auch allgemein als Funktion des Drucks und der Temperatur berechnet werden. Dazu müssen nur die kritischen Daten eines Stoffes und ein pvT- Datentripel bei niedrigen Dampfdruck und entsprechend niedriger Temperatur bekannt sein (z. beim normalen Siedepunkt). Auf die folgenden Veröffentlichungen des Autors, die die Thermodynamik von Flüssigkeiten und Gasen allgemein und speziell in der kritischen Region von Stoffen betreffen, ist hinzuweisen: – "Stoffwerte von Flüssigkeiten und Gasen- berechnet mit Gesetzmäßigkeiten kritischer Phänomene", ISBN 978-3-00-027253-0, 2009 – "Die Berechnung von Druck- und Volumendaten reiner Stoffe", ISBN 3-00-015256-3 – "Neue Berechnungsmöglichkeiten thermophysikalischer Daten für reine Stoffe und Gemische", ISBN 3-00-018592-5, ISBN 978-3-018592-2.